LTST-S270TBKT-5A截止区是指发射结和集电结均反向偏置,发射极电流iE=0时所对应的区域,此时ib=-icbo。但对于小功率管而言,工程上常把ib=0的那条输出特性曲线以下的区域称为截止区。因为ib=0时,虽有ic=rcE。,但小功率管的JcE。通常很小,可以忽略它的影响。

共基极连接时的y~i特性曲线

当ucb为某一数值时,输人电流和各端口与输人电压vcE之间的关系曲线称为共基极输入特性曲线,用函数表示为

iE=F(vbE)vCB=常数

共基极连接,由图4.1.11a可见,当th>0时.随着ucb的增加,输入特性曲线略向左移,说明ubE保持不变时.随着集电结反偏电压ucb的增加,iE也有所增加.

PN型硅BJT的共基极特性曲线,(a)输人特性 (b)输出特性

输出特性时,输出电流jc与输出电压rcb间的关系曲线称为共基极函数表示为

ic=r(rcb|IE=常数

由图4.1.11b可见,iE>0(发射结正偏)、ucb>0(集电结反偏)的区域为BJT的放大区。在放大区内,电压ocb变化时,ic几乎不变,特性曲线十分平坦。这说明共基极连接时,BJT几乎是一个理想电流源;jE>0、ucb>0(集电结正偏)的区域为饱和区;jE=0以下的区域为截止区。

BJT的主要参数,BJT的参数可用来表征管子性能的优劣和适应范围,是合理选择和正确使用BJT的依据。这里只介绍在近似分析中最常用的主要参数,还有一些参数将在相关章节中介绍。

电流放大系数,直流电流放大系数,共发射极直流电流放大系数乃

ie=(fc-rcEo)/Jo           (4.1.11a)

当Jc>>JcEo时,乃可近似表示为

ucb≈Jc/Jb             (4.1.11b)

u值可在共射极输出特性曲线上求得。严格说来,b不是常数,仅在0c的一定范围内,可近似认为b是常数,如图jc过小或过大时,u值都会变b小。表现在输出特性曲线上,当jc很小(靠近截止区)或很大时,特性曲性变密,间距变小。

共基极直流电流放大系数aa=(rc~ro)/JE  (4.1.12a)

当rc>>fcb时,可认为

a≈fc/JE (4.1.12b)

图4.1.12 b与jc的关系曲线a也不是常数。

交流电流放大系数

共发射极交流电流放大系数b定义为集电极电流变化量与基极电流变化量之比,即

B=-uc              (4.1.13)

显然,与的含义不同,反映静态(直流△作状态)时反映组二一十进制计数器CO和C1。先将两组计数器均接成8421码二一十进制计数器,然后将它们级联,接成一百进制计数器。在此基础上,借助与门译码和计数器异步清零功能,将CO的O2和C1的Q1分别接至与门的输入端。工作时,在第24个计数脉冲作用后,计数器输出为00100100状态(十进制数24),Cl的Q1与C。的Q2同时为1,使与门输出高电平。它作用在计数器C。和C1的清零端CR(高电平有效),使计数器立即返回到00000000状态。状态00100100仅在瞬间出现一下。这样,就构成了二十四进制计数器。其逻辑电路如图6,5.21所示。

这种连接方式可称为整体反馈清零法,其原理与M>Ⅳ时的反馈清零法相同。也可以用具有预置数据功能的集成计数器,采取整体反馈置数的方法构成二十四进

制计数器,其原理与y1f>Ⅳ时的反馈置数法相似。读者可自行分析或设计。

如果将图6.5.2中移位寄存器的pso(u3)与DsI相连,则构成环形计数器。

若事先设法在4个触发器内置入数据Q3Q201qo=0001,那么环形计数器在CP

脉冲作用下,将会有如图6.5.22(a)所示的4个状态,于是,电路成为模4计数器。图6.5.22(b)所示为在4个CP脉冲作用下的波形。可以看出,这种计数器不必译码就能直接输出4个状态的译码信号,并且不存在普通译码电路输出易出现的竞争冒险现象。

扭环形计数器,上述基本环形计数器的状态利用率不高,4个触发器只有4个计数状态。