图12.28是将第二级的共发射极电FSBB30CH60F路进行渥尔曼一自举化后的OP放大器电路。
    渥尔曼电路是消除密勒效应的影响，扩展了电路频率特性的电路。因此，越在密勒效应影响大的地方使用，其效果就越显著。通常，如图12.9所示的放大电路，在二级构成的OP放大器电路中，比起初级的差动放大电路来，第二级的共射极电路增益耍大。
    由这样的理由可知，如图12.26所示对初级进行渥尔曼化不如像图12.28那样，对第二级进行渥尔曼化更能扩展OP放大器的整体频率特性。

    为此，图12.28的电路比起图12.9的电路来，频率特性变好。如果是在6dB增益处使用，处理图像信号都足够的。
    渥尔曼一自举化后共射极部分的设计方法与第8章的图12.21完全相同（但是，第8章图8.21是NPN晶体管，这里所表示的是PNP晶体管，有这点区别）。
    在图12.28的电路中，Tr4的集电极一发射极间电压设定为2.4V。齐纳二极管上流动的电流设定为Tr4、Trs的发射极电流的1/10，即0.2mA。
    如果想进一步扩展频率特性时，Trs用fT高的晶体管代替即可。还有，虽然电路变得复杂些，也有对初级的差动放大电路进行渥尔曼一自举化的方法。