图11.18表示的是进行了渥尔曼一自举化MT46H64M16LFCK-6IT的差动放大电路。图11.18(a)和图11.18(b)是分别将NPN、PNP晶体管的差动电路进行渥尔曼一自举化的电路。这样，能够将渥尔曼化之后的差动放大电路作进一步的自举化。
   该电路共基极电路部分晶体管(Tr3，Tr4)的基极偏置电压是以共发射极部分的晶体管(Tri，Tr2)的发射极为基准而制作的（具体的是在Tr3、Tr4的基极与Tri、Tr2的发射极间加入齐纳二极管）。即使输入信号电平发生变化而引起Tri与Tr2的发射极电位发生变化，而Tri与Trz的集电极一发射极间电压也经常保持一定而进行工作。
    这样一来，在输入信号变大时，频率特性和输入输出间的线性变好，直到高频范围，电路都稳定地进行工作。
    对渥尔曼化后的差动放大电路进行自举化，则在图11. 17电路发生的“电路能输入的同相信号的振幅被限制”的问题就没有了。
    这是由于Tri与Tr2的集电极电位不是被固定在电源或GND，而是随输入信号发生变化，所以即使同相输入信号电平变大，也没有受到电位限制的缘故。
    渥尔曼一自举部分的设计仅是选择齐纳二极管，即决定在齐纳二极管上流动的电流。
    Tri与Tr2的集电极一发射极间电压为齐纳二极管所产生的齐纳电压减去Tr3或Tr4的VBE（一0.6V）之后的值。
    在渥尔曼电路中，共发射极电路侧的集电极一发射极间电压希望设定在2V以上（为了不增大），所以在囹11.18电路中，使用3V的齐纳二极管H23BLL(日立)。为此，Tri与Tr2的集电极一发射极间电压为2.4V(一3V-O.6V)。
    由于齐纳二极管上流动的电流是仅仅供给Tr3与Tr4的基极电流，所以没有必要做得那么大，考虑到晶体管的^ FE，它为Tr3与Tr4的发射极电流的1/10即可。
    还有，齐纳二极管上流动的电流是直接流到恒流源的，若设定在太大的值，则Tri与Tr2的发射极电流就减少。从这个意义上讲，齐纳二极管的电流也设定在对Tri与Tr2的发射极电流可以忽略的程度上，即设定在1/10左右即可。
    在图11.18(a)的电路中，齐纳二极管上流动的电流设定为0.ImA（Tri，Trz的发射极电流的1/10）。A点的电位为-0.6V(因为Tri与Trz的基极被偏置在OV)，所以正电源与齐纳二极管之间加入的电流限制电阻上加上12. 6V(一15.6V-3V),的电压。为此，在该电路，电流限制电阻设为130kfl(～12.6VlO.ImA)。
    图11.18 (b)电路是仅将晶体管换成PNP电路常数等均与图11.18(a)-样。还有，虽然与渥尔曼一自举电路无关，在图11. 18电路中，恒流源的晶体管Trs昀偏置电压是用齐纳二极管产生的。这样一来，即使电源电压变动，Trs的发射极电阻上所加的电压也不发生变化，所以这是抗电源电压变动、抗电源噪声强的电路。