图11.17表示的是渥尔曼化丁的差动放大Q3716LH01000700电路。在图11.17(a)的电路中，在进行差动放大的NPN晶体管上，组合共基极工作的NPN晶体管Tr3与Tr。的基极偏置电压是由电源电压用电阻进行分压而产生的。该电阻分压电路也兼作恒流电路的基极偏置电路。
    图11.17(b)是将PNP晶体管的差动放大电路已经渥尔曼化了的电路，在共基极电路部分用PNP晶体管。电路的常数与图(a)完全一样。
    关于渥尔曼电路的设计本身，与在第8章已经掌握的一般渥尔曼电路是一样的。但是，由于差动放大电路是将两个共发射极电路组合成的电路，所以必须将共基极电路分别地与共发射极电路相组合。
    观察图11.17(a)电路的电压分配，由于共基极部分的基极电位设定在+5V，所以Tr1与Tr2的集电极电位为+4.4V(一5V-O.6V)。另一方面，Tri与Tr2的基极电位是被lOkQ的电阻偏置在OV，所以发射极电位为-0.6V为此，Tr1与Tr2的集电极一发射极间电压为5V(一4.4V-(-0.6V)）（实际上，使集电极一发射极间电压为5V来设定Tr3与Tr4的基极电压）。
    通常，在渥尔曼电路的共发射极电路部分，为了使最大输幽电压变小，集电极一发射极间电压设定在1～2V(如果在此值以下，高频性能就变坏)，但是在图11.17的电路中，则设定在稍大的5V上。这是由于想增大加在电路上同相信号振幅的缘故。
    在差动放大电路的两个输入端输入同样信号（同相信号）时，如照片11.7所示，两个晶体管的发射极电位与输入信号一样进行变化（为此，不发生输出信号）。然而，当进行渥尔曼化时，因Tr1与Tr2的发射极、Tr1与Tr2的集电极电位被固定，限制了Tr1与Tr2的发射极电位的变动范围。