ECS-73-20-1X触点间的电压都超过某个固定的数值,这个数值称为触点的极限燃弧电流和极限燃弧电压。极限燃弧参数的大小与触点材料及空气介质的条件有关。

直流电弧的特性与熄灭条件,直流电弧的伏安特性,图5.1-5为带有电弧的直流电路.电源电势为E,电弧在触点之间燃烧。当将触点间隙大小固定,改变电路电阻R时,可测得一组电弧两端的电压和电流值,即可得到一条电弧的静态伏安特性,如图5.1-6曲线1所示。若将间隙加大,可得到电弧长度加长后的静态伏安特性,如图5.1-6曲线2所示。

由图可归纳出以下两个特点:

当电弧长度不变时,电弧电压随电弧电流的增大而减小;

在同样电流下,电弧电压与电弧长度有关,当电弧长度增大时,电弧电压升高,即伏安特性曲线上移。

图5.1-5 带有电弧的直流电路图5.1-6 直流电弧的静态伏安特性

直流电弧的熄灭条件,图5.1-5为带有吃弧舞天丹电路,它与一般的贯已电路相比,主要是龟弧电置簿电流里非线性变化。

曲于贾、蟊和触点之问的电弧是一个串联电路,二者屯压降之和应等于屯源lu势。所以图5.1-6中阴影部分表示的是电感压降。C、d两点之间阴影区的电感压降方正.C点的左方及c点的,右为阴影区电感压降为负,即触点变化时电感放出的能量。

到为电感玉降只在电流变化时存在,当电弧稳定燃烧时电流不变,所以电弧稳定燃烧时电源电势只降在电阻和电弧上。所以,只有C点和D点可能是电弧的稳定燃烧点。进一步可以推断出C点晚不是电弧的真正稳定燃烧点,只有交点D是电弧稳定燃烧点。

因此,熄灭电弧的条件就是设法避开电弧的稳定燃烧点,使电路咆阻的伏安特性(直线AB)与电弧的静态伏安特性(曲线1)不能相交。要达到这一目的有两种方法,第一种方法是使电弧伏安特性上移,如图5.1-6中虚线2所示,这时线路电阻和电弧电压降之和总大于电源电势,电弧无法维持而熄灭;第二种方法是在熄弧过程中串人电阻使线路电阻增大,使电阻的伏安特性下移变陡而与电弧的静态伏安特性脱离,如图5.1-6中虚线AE所开关电器,右半部垂直投影璃,投斗直左垂元几水平投影.

图5.1-8 继电器 接触器的自磁吹弧结构电弧熄灭。

利用加速弹簧熄弧,对飞机上的普通电门及自动保险电门,在构造上装有加速动作弹簧,使触点断开时的动作速度加快,迅速将电弧拉断,火花放电和灭火花电路.            

图5.1-9采用双断点触点灭弧

火花放电的产生,触点断开时,如果电路电流小于极限燃弧电流,则在金属液桥断裂后不会发生电弧。但是,由于电路中电感的存在,自感电势将会使触点间出现高电压。当触点间的电压达到间隙的击穿电压时,便产生火花放电。

火花放电与电弧放电不同,它是由于触点间隙被击穿引起电路忽通忽断的一种不稳定放电现象。而电弧放电是在满足极限燃弧参数的条件下,在金属液桥断裂后,在触点间隙中生成的一种连续放电现象,而且咆弧可以稳定燃烧。

人花放电主要是电感中储存的能量引起的,火花放电不稳定的原因在于触点间隙具有的电容效应。当触点刚分离时,储存在电路电感中的能量就要释放出来,于是产生自感电势给触点充电,当触点电压升高到触点间隙的击穿电压时(一般约为270~330V),触点间隙被击穿,这样充到触点的电荷又释放出来;当放电中止,自感电势又再次对触点充电,电压再次升高,间隙再次被击穿。但这时由于间隙在不断增大,再次击穿电压比前一次击穿电压更高。如此充电和放电,直至间隙增大到一定距离以后,才使电路真正断开,电感内的储能也就通过多次火花放电转变为热能而消耗掉了。

火花放电通常在较高气压的条件下生成,电流密度比较高,并伴随有高温,因而会引起高温电阻.

深圳市唯有度科技有限公司http://wydkj.51dzw.com/