TMP82C79P-2选定节点电压方向。

列出节点电压表达式,并求出节点电压值。

根据欧姆定律求出各支路电流。

uab=e1/r1-e2/r2+e3/r3/1/r1+1/r2+1/r3+1/r4

式中分子各项的符号为:当E的方向与所选电压方向相反时为正,反之为负。分母各项皆为正。则:

I1=E1-uab                i2=-e2-uab/r2

i3=e3-uab/r3            i4=uab/r4

叠加原理,在线性电路中,任一支路的电流(或电压)都是电路中各个电源单独作用时,在该支路中产生的电流(或电压)的代数和,这个结论叫叠加原理。叠加原理主要用来指导其他定理、结论和分析电路。运用叠加原理过程中,当一个电源单独作用时,应将其余的恒压源作全部短路、恒流源作全部开路处理。

戴维南定理,任何只包含电阻和电源的线性有源二端网络,对外都可用一个等效电源来代替。这个电源的电动势等于该网络的开路电压;这个电源的内阻等于该网络的入端电阻(即网络中各电动势短接时,两出线端间的等效电阻)。这个结论称为戴维南定理。用戴维南定理解题的步骤如下:

把电路分为待求支路和含源二端网络两部分。

把待求支路断开,求出含源二端网络的开路电压(即等效电动势E0)和入端电阻(即等效内阻r0)。

画出含源二端网络的等效电路(E0与RO串联),再接人待求支路电阻,求出该支路电流及有关量。

电压源、电流源的等效变换,电压源、电流源的概念.

电压源 一般都用一个恒定电动势E和内阻r0串联组合来表示一个电源,如图8-5a所示。用这种方式表示的电源称为电压源。r0=0时称为理想电压源。

电流源 用一个恒定电流rs和内阻r0并联表示一个电源,如图8-5b所示。用这种方式表示的电源称为电流源。rO无穷大时称为理想电流源。

电压源与电流源的等效变换 一个电源既可以用电压源表示,又可以用电流源表示,它们之间可以进行等效变换,其方法如下:

已知电压源,若要用等效电流源表示,则电流源的电流rs=E/rO,并联的内阻与电压源内阻相同。

已知电流源,若要用等效电压源表示,则电压源的电动势E=rsrO,串联的内阻与电流源内阻相同。

等效过程中应注意的问题：

理想电压源与理想电流源之间不能进行等效变换。

与理想电压源并联的电阻或电流源均不起作用,将其作开路处理。

与理想电流源串联的电阻或电压源均不起作用,将其作短路处理。

正弦交流电路的分析计算,正弦交流电路的符号法.

以复数运算为基础分析计算正弦交流电路的方法称为符号法。

正弦量的复数表示方法 同频率交流电在分析计算时,只要有初相角和有效值两个量就可以充分表示一个正弦量,而一个复数也是只由模和幅角两个量来表示的。因此,正弦量和复数量之间就存在着对应关系,任何一个正弦交流电都可以用复数来表示,如:

          u=√2σsin(ωJ+u)vej=i

式中守仅表示对应关系。这种与正弦量相对应的复数量通常称为相量。电压、电流和电动势的相量分别用U、r和E表示。

复数具有代数形式、三角形式、指数形式和极坐标形式,例如:

          u=150√2sin(ωt+36.9°)(V)

写成:u=150ej369°=150∠36.9°=150(cos36.9°+jsin36.9°)

          = (120+j90) (Ⅴ)

电阻、感抗、容抗的复数表示法 电阻R的复数表示仍为R;感抗XL用jωL或JXI表示;容抗Xc用-J1/wc或-JXc表示。

欧姆定律和基尔霍夫定律的符号形式 当电压、电流、电动势都用相量表示时,欧姆定律和基尔霍夫定律的符号形式即为:

         i=u/z, Σi人=Σi出, ΣE=Σiz

式中z称复阻抗,但不是相量。

串联和并联电路的复阻抗表达式

        RL串联:z=R+JXl=r2+xl2arctanxL/R(Ω)

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