TISP7240F3D分开右爪形卡铁的爪尖伸向锁定卡板离开套筒外沿的间隙中,这时锁定卡板在其弹簧的作用下,压在爪形卡铁的爪尖上,使推拉按钮锁定在按下位置上。与此同时,在跳臂机构铜板反时针绕转轴转动角度后,使活动触点架所带动的触点与装在壳体上的下触点闭合,使电路接通。开关接通之后元件的状态如图7-14(b)所示。

LGA型自动保护开关在过载和短路时自动跳开的传动过程,在图7-14(b)LGA型自动保护开关接通的状态下,若被控电路发生过载或短路等故障时,装于自动保护开关下部的双金属片发热而向上弯曲,双金属片右端的螺钉向上顶动跳臂,将跳臂沿铜板上的转轴反时针转动一个角度,跳臂反转一个小角度之后,使左端的凸起挡块向下离开活动触点架的下角,于是活动触点架在其弹簧作用下向上方转动.使触点断开,与此同时传动弹簧向下的作用力失去了触点反力的平衡,使跳臂机构铜板绕固定在外壳上的转轴瞬时向下转动一下,使传动弹簧作用于锥形滑块上的压力减小,同时跳臂机构铜板右上端卷边也给锁定卡板右端一个向下的力,这两个使爪形卡铁放松的力,促使恢复弹簧推动按钮跳出,使整个开关各元件恢复到断开状态。

人工断开LGA型自动保护开关的传动关系,用人工断开LGA型自动开关的传动关系比较简单,在图7-14(b)LGA接通状态下,用力向上拔出推拉按钮,其上的销子拉住爪形卡铁,使爪形卡铁沿着锥形滑块脱离锁定卡板,最后在恢复弹簧的作用下使推拉按钮停在弹出位置,与此同时在传动滑片作用下向上拉动跳臂机构铜板,使触点断开。

熔断器和自动保护开关的比较,熔断器和自动保护开关都能在长时间过载和短路故障时切断电路,起到保护作用。但它们又各有优缺点,尽管现代飞机上大量使用自动保护开关来取代熔断器,究竟能否用自动保护开关完全取代熔断器,尚是一个正在探讨的问题。

熔断器的优点是结构极其简单,使用十分方便,价格又很低廉,而且安装面积也较小。然而熔断器是一种仅有一次性分断能力的过流保护电器,一旦熔断以后便不能重复使用,必须更换新的熔断体,熔断器的额定电流无法进行校验和调整。

自动保护开关可以重复使用,能起到开关和保护双重作用。其额定电流和动作时间可以方便地进行调整和检测,但自动保护开关与熔断器相比也有其不足之处,主要是结构复杂,价格也比熔断器贵得多。特别是在保护电子器件方面,可以采用小容量熔断器和快速熔断器。在100mA以下的过流保护,使用自动保护开关是很不方便的。

目前解决了小电流熔断器的制造难题。囚为制作100mA以下熔断器需用直径10um以下银丝,这在技术上是极其困难的。英国有一家公司在利用石英玻璃纤维为基材,其上覆盖一层合金(这种合金成分的重量百分比为:银71~73,铜22~24,锡2~4,锑1~3)。利用这种具有很高热稳定性的材料来制作1~250 mA的熔体。除此以外,还可以在绝缘板上沉积一层导电层制作薄膜型熔断器,也有制成印制线路板型的微型熔断器,都是为了满足小电流保护用的熔断器的需要。

由于自动保护开关的惯性大于难熔熔断器,小于惯性熔断器,因而在需要有较大惯性的电路中,常常将自动保护开关与熔断器串联起来使用。这时熔断器保护短路状态,自动保护开关保护过载状态。

电压不一定产生间隙的击穿。这是由于间隙的击穿不仅必须有足够的电压数值,而且还要有一定的时间,即使气体形臧放电所必需的带电粒子的游离过程。通常把加在电极上的脉冲电压达到并超过静态击穿电压的时刻到产生火花放电时的时间间隔称为击穿延迟,又可称作击穿落后。当电极间隙距离小于10mm以下时,击穿延遮的时间是很小的,不超过万分之几秒或十万分之几秒。

在应用脉冲电压击穿气体间隙时,取外加脉冲电压的最大值σ。i作为击穿电压,它与静态击穿电压[`jc之比称为冲击系数b:

b=upm/ujc             (8-2)

b值一般大于1。

击穿延迟在很大程度上与电场形式有关,均匀巍勒比非均匀魈场的延迟时间要短.如果电极是球形,电极之间的距离叉不太(小于球形的直径),那么在这种情况下s可以认为电场在电极之间是均匀的。它的击穿延迟时间很小,冲击系数霆差不多接近1，由于这个缘故,通常应用球形放电器来测量点火电器的由穿电压。

如果放电器的电极是针状的,则击穿延遇就要大些9冲击系数b可能达到2~3。

在其他情弭相同时，击穿延迟与所加电压的大小有关动所加啦压越高，在间隙中气体的游商过程发展得越快。因此,击穿延迟就小。

由于击穿延迟时间很小,所以在一般情况下爹击穿延迟对极问气体的击穿放电不会有太大的影响。但是如果在电极上所加电压的时间很短,与黄穸延迟的时间相近,则情况就不同了。如图8-1所示的两个脉渖电压A、B的波形,都是在几微秒之内升到最大值，然后又降到零。图中叽c是电极间隙的静态击穿电压。对于脉冲啦珏⒏A9曲于超过静态击穿电压ujc的有效作用时间矽A小于在该电压下的击穿延迟时问,也就是所形成的脉冲加速游离过程在还没有发展到击穿放电以前,脉冲电压值UA出小宁静态击穿电压ujc,而使放电中止.当脉冲电压为ub时,其有效作用的时间tb增大了,使得在tb内脉冲电压σ:一直大于ujc,因而加速游离过程可以一直发展到极间击穿放电为止,形成了电火花。              .

对于点火电器,上述现象具有重要的实际意义。因为加在电嘴两极上的点火电压都是迅速升高的脉冲电压,这时电极之间火花的产生并不是在电压值达到静态击穿电压tjc的时刻，而是在等于击穿延迟的一段时问之后,如图8-2所示。因此,为使电嘴电极之间产生电火花,加在|屯嘴两极的点火电压脉冲的最大值必须大于该屯极条件下的静态击穿电压值Gc。

当研究用电火花放电来点燃燃混合气时，我们常常把火花放电分为两种类型;电容火花(或放电的电容分量)．