VY22256A在一部分极面上装短路环如图1-25所示,即可达到磁通的分相作用,因此短路环这时也称为分磁环。

我们知道,在铁心上套一个短路线圈,相当于在磁路参数中有一个磁抗。因此,被分磁环包围的部分就是一个有磁抗的分支磁路,而未被包围的部分则是一个只有气隙磁阻的分支磁路,其等值磁路图如图1-26所示。

um=Φδ1Rmδ1=Φδ2(Rmδ2ˉˉ+`Xm2)

Φdt

Φd2

Rmδ2+Xm2t

￠==arctg.It

图1-25 分磁环而Rmδ2rd1==tt(y―CosZb,有分磁环的局部等值磁路图  vdd=Φδ1msint

u2=Φδ2msin(‘t)

份1为通过没有被环包围的那部分极面S1的磁通,Φδ2为通过被短路环所包围的那部分极面s2的磁通。

加装短路环后电磁铁的吸力,Φδ1和Φδ2在衔铁上产生的吸力分别为(根据式(1-32))作用在衔铁上总的吸力为Fd=Fd1+Fd2=Fdp1+Fdp2

Fdp1cos2‘yt―Fdp2cos(2‘vu一2砂)  (N)(1-38)

式(1-38)中后两项是同频率的交变分量,其矢量图如图1-27所示。

图中0⒕表示Fd1的交变分量,OB表示Fd2的交变分量,oC是两者的合成矢量。则二交变分量合成后为

Fdmcos2u+Fdp2c°s(2t~2￠)

F:pl+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2h

×cos(2t一d)

图1-27 吸力交变分量矢量图召

Fd=Fdp1+Fdp2

F:p1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2tcos(2mt―h)

(1-39)

由式.(1-38)可见,合成吸力最大值为

F:p1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2t   (N)

F:pl+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2t  (N)

最小值大于反力,即Fdmin)>FF

Φδ1(ωf)、Φδ2(‘记9t),Fd1(α,t),Fd2(t)和F2(t)的关系曲线如图1-28示。

必须指出,即使满足式(1-40),吸力的脉动还是存在的,要完全消除脉动,则必须使式(1-39)中的交变分量等于零,即Fgp1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2矽=0要满足上述条件,应使(1)Fdp1=Fdp2;

即而√2仍″Rmδ1 ’R缶δ2+X备2，所以s1S2Φ2m=u代入式(1-38)即(N)Fdmax=Fdp1+Fdp2最小值为Fdmin=Fap1+Fdp2Φ?

作用在衔铁上总的吸力为Fd=Fd1+Fd2=Fdp1+Fdp2ˉFdp1cos2‘妙莎―Fdp2cos(2‘v矽一2砂)  (N)(1-38)

式(1-38)中后两项是同频率的交变分量,其矢量图如图1-27所示。

图中0⒕表示Fd1的交变分量,OB表示Fd2的交变分量,oC是两者的合成矢量。则二交变分量合成后为Fdmcos2弼+Fdp2c°s(2耐~2￠)

Fipl+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2矽

×cos(2弼一矽)

吸力交变分量矢量图

Fd=Fdp1+Fdp2

F:p1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2砂cos(2m莎―矽)(1-39)

由式.(1-38)可见,合成吸力最大值为

F:p1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2矽   (N)

F:pl+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2矽  (N)

最小值大于反力,即Fdmin)>FF

Φδ1(ωf)、Φδ2(‘记9莎),Fd1(α,莎),Fd2(弼)和F2(耐)的关系曲线如图1-28示。

必须指出,即使满足式(1-40),吸力的脉动还是存在的,要完全消除脉动,则必须使式(1-39)中的交变分量等于零,即Fgp1+F:p2+2Fdp1Fdp2cos2矽=0，要满足上述条件．