CY7C1009V33L-15VC在饱和阶段:zu=tnsinu/R,  rk=rsc。而控制电流rk=饥/Rk,实际上是在这二个阶段内流过控制回路电流的半周平均值。

自饱和磁放大器的输人输出特性及参数,自饱和磁放大器的输入输出特性,由图5-18可知自饱和磁放大器输出电流半周的平均值为

rfz=E2rd.cdωt+|tsindt]=2rd.c+u(1+cos0       (5-20)

控制回路控制电流的半周平均值为rk=uE-rd.cu~rs.c(u-αs)]       (5-21)

由式(5-21)可解得饱和角然与rk的关系式为

rk-rs.c=u7Ti=TITt         

把式(5-22)的代表达式和式(5-21)表示的rk代入式(5-20),可得到几与rk的关系式为、

rfz=2rd=frfsc 

这就是自饱和磁放大器输入输出特性的数学表达式。

由式(5-23)可知负载电流(输出电流半周平均值)是由两部分组成的,即有两个分量:第一部分是2rd,c(Fk~rs,c)/(Jd.c―r`⒌c),它与控制电流一rk成正比,当rk=Js.c时为零,当rk=r`dc时为2r′dc,即这个分量实质上是自饱和磁放大器的磁化电流部分。第二部分是E1+cos,它与控制电流的余弦成比例变化,当一rk=Jsc时,其值为2ym/Rfz,这相应于磁放大器的饱和角为零时的输出电流,因而可以称为饱和分量;当一rk=rdc时饱和分量为零。式(5-23)的输入输出特性绘于图5-19,图中曲线①为输出电流的磁化分量;曲线②为饱和分量;曲线③为其合成曲线。

需要指出的是,当|rk|)|r`dc|后,自饱和磁放大器的输入输出量的关系将遵守等安匝关系,对应的曲线在图5-19申由④表示。显然,这一部分的放大系数将受到等安匝关系的限制,其比值也比较小。正确地使用自饱和磁放大器时应当避免使用特性的这一段。我们还可从式(5-21)和式(5-20)看出,这种磁放大器将具有较大的电流放大系数,因为通常动态磁化电流rd c具有较小的数值,rk的小量变化将会使自饱和磁放大器的输入输出特性.

即等于输入输出特性上某点的斜率。这一数学表达式可以把式(5-20)对rk求导而得到。考虑到rd.c的数值相对于话(1+cos)是很小的,故式(5-20)可化简为(5-25)作较大的变化,从而使rfz有较大的变动。

自饱和磁放大器的参数,电流放大系数Kr,电流放大系数的定义是由这个定义推得,而控制电流rk可由式(5-21)得到,同样由于r′s.c和r′de相比是可以略去不计的,故

rk=rdc             (5-26)

把式9(5-27)代入式(5-25),并对rk求导得

贽于铮=Esin(uo]=Fsinαs  (5-28)

由式(5-28)可以看出电流放大系数不是一个常量,它正比于sin代。在αs=π/2时其值最大,这相应于输入输出特性线性段的中间部分。

电压放大系数Ku同样地,它的定义为Ku=ui      (5-29)

而负载上的电压r7fz=JfzRfz,控制电压已7kˉrkRk,故

Κσ=uo=uf=Κu     (5-30)

功率放大系数KP,对于纯直流负载,负载功率为巴zrfz=r兔Rfz,如果是交流电阻负载,平均值rFz与有效值之间还差一个波形系数。按功率放大系数的定义可得

Kf=9Rfz=KzKσ,KP=Kk               (5.3.2)

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