声波是一种弹性波（纵向应力波），在介质中传播时，它使介质产生相应的弹性变形，H7N1005DL从而激起介质中各质点沿声波的传播方向振动，引起介质的密度呈疏密相间的交替分布。因此，介质的折射率也随之发生相应的周期性变化。超声场作用的这部分如一个光学的“相位光栅”。该光栅间距（光栅常数）等于声波波长凡。当光波通过此介质时，就会产生光的衍射，这种现象称为声光效应。其衍射光的强度、频率、方向等都随着超声场的变化而变化。

   声波在介质中传播分为衍波和驻波两种形式。图3.13所示为某一瞬间超声行波的情况。由于声速仅为光速的数十万分之一，所以对光波来说，运动的“声光栅”可以视为是静止的。设声波的角频率为q，波矢为ks，则沿x方向传播的声波方程为

   a(x,f)=彳sin(cost - ksx)    (3.27)

   式中，a为介质质点的瞬时位移，A为质点位移的振幅，可近似地认为：介质折射率的变化正比于介质质点沿x方向位移的变化率，即

   An(x,f)=An cos(cost - ksx)    (3.28)

   式中，A刀=-ks彳，则声波为行波时的介质折射率：

   n(x,f)=no+ An cos(cost - ksx)= no - n03 ps cos(cost - ksx)／2    (3.29)

   式中，s为超声波引起介质产生的应变，p为材料的弹光系数。

   超声驻波（见图3.14）形成的折射率变化为

   An(x,f)=2An sin costsin ksx    (3.30)

   超声驻波在一个周期内，介质两次出现疏密层，且在波节处密度保持不变，因而折射率每隔半个周期（Ts/2）就在波腹处变化一次，由极大（或极小）变为极小（或极大）。在两次变化的某一瞬间，介质各部分的折射率相同，相当于一个没有声场作用的均匀介质。若超声频率为，郡么光栅出现和消失的次数则为瓢，因而光波通过介质后所得到的调制光的调制频率将为声频率的两倍。