用小电容能够把主极点移向低的频率。经常使用的G6K-2F-Y DC24相位补偿法是米勒补偿法或者叫做极点分离法。它不是俅窄频带法那样，在节点和地之间插入电容器，而是在电路中的反转放大器的输入节点与输出节点之间追加电容器。
    首先通过模拟对它的效果进行确认。这里的OP放大器，对于所有都装入OP放大器内部的反转放大器来说，输入输出节点只是由晶体管Q3决定。因此，追加电容器的地方是图14.21的C，也就是说，位于Q。的基极一集电极之间。图14. 29示出C。分别改变为lfF，lOpF，lOOpF，InF时的环路增益。在C为lOOpF的场合，零交叉频率是9.2MHz，相位滞后为-107，那么相位余量
就是180-107—73。用窄频带法，为了得到差不多相同的相位余量需要50nF，电容量大约是米勒法的500倍。而用米勒法，lOOpF就能够进行充分的补偿。用小的容量能够获得同等的补偿效果，这是米勒法的优点之一。
    主极点移向低的频率，2次极点移向高的频率，所以得到的GB积大。在相同的相位余量下，能够得到约10倍的GB积。米勒补偿法，使用小的电容，而具有这样两个优点，所以，实际上窄频带法几乎不被使用。

           
    把表示窄频带法的相位补偿的图14. 28与表示米勒法的相位补偿的图14.29相比较，我们注意到，在高的频率下的特性有所不同。用窄频带法的2次极点的频率没有怎么变化，而用米勒法时，2次极点p2向高的频率方向移动。图14. 30模型化表示出这种情况。由于窄频带法的2次极点的频率没有变化，所以需要使零交叉频率处于2次极点的频率以下。而用米勒法时，由于2次极点向高的频率方向移动，所以很少的补偿量就可以，因而能够得到更犬的B积。把这种主极点和2次极点分别向低的频率方向和高的频率方向移动叫做极点分离。关于极点分离的原理，将在Appendix B中说明。