气体压力随着减震器压缩量而变,囚此气体作用力也是随减震器压缩量而变化的。

压缩行程中,气体体积变小,温度升高,它的一部分热要传给油液和减震器外壁,因此压缩过程不是绝热过程。

实际上,减震器的压缩行程为介于等温和绝热过程之间的多变过程。伸张行程中,气体的膨胀过程也是一种多变过程。一般来说,在减震器压缩和伸张行程中,多变指数可以认为是相等的。因此,这两个行程的气体工作特性,可以用同一根曲线表示。

从气体工作特性曲线中可以看出,压缩行程中,气体作用力沿曲线G6上升;仲张行程中,气体作用力沿曲线30下降。减震器压缩量增加时,不仅气体作用力增加,而且单位压缩量内作用力的增量也越来越大。

由于减震器的工作周期很短,这种传热作用不可能使气体保持开始受压缩时的温度,压缩行程不可能是等温过程。

气体工作特性曲线增加不多,气体体积已经很小,同样一的百分压力过程中,压缩量越大,气体温度越高,因气曲线,可以分析气体吸收和放出的能量。

由于气体在压缩和膨胀过程中热耗作用很小,所以,压缩行程中气体吸收的能量和伸张行程中气体放出的能量基本相等。它们都可以用曲线13以下所包含的面积u0的表示。

油液的工作特性，在压缩和伸张行程中,油液要产生一个阻止减震器压缩和伸张的作用力.

这个力也随减震器的压缩量而变化:

减震器的活塞静止时,油液不流动,隔板上下的油压都等于气体压力。这时油液作用力为零,活塞上所受的力等于气体作用力。

减震器受压缩时,油液在活塞挤压下,从小孔高速向上流动,产生剧烈摩擦。这时隔板下面的油压大于隔板上面的油压,活塞上受到的作用力大于气体作用力。因隔板上下产生油压差而增大的那部分作用力,就是压缩行程中的油液作用力。

活塞运动速度随着减震器压缩量变化的关系不是固定的,但是,根据活塞运动速度变化.

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