MNBZ5233BLT1磁阻的倒数是磁导。在进行吸力计算时,为了方便,气隙磁阻以及漏磁阻常用倒数即气隙磁导和漏磁导表示。

气隙磁导取决于构成气隙的极面的几何形状和相对位置。要计算气隙的磁导首先要计算气隙的磁场分布,只有极少数的情况,才能通过求解拉普拉斯方程而求得磁场分布和磁导。在工程计算中只能在试验和经验的基础上采用一些近似的计算方法。常用的计算方法有分析法、分割磁场法和经验公式法。因为这些方法求得的磁导可以用数学公式表示,这便于计算电磁吸力。

磁极之间磁力线的分布规律,正确地计算气隙磁导和选用气隙磁导公式,都需要对磁极间气隙磁场的分布规律有比较清晰的了解。我们用磁力线来描绘磁场的分布。气隙中磁力线的分布规律根据磁场的特征可归纳如下:

磁力线互不相交并充满整个磁极之间的气隙;

磁力线处处和等磁位面(线)相正交;

磁极的磁导率远大于空气的磁导率,根据磁场分界面条件,空气中的磁力线总是垂直于磁极表面的,磁极表面必定是等磁位面。

图1-8绘出了几种典型形状的磁极之间气隙磁场磁力线的分布和等磁位面(线)的图形。由图1-8可见,磁极表面形状和相对位置(即磁场的边界条件)不同时,磁极间磁力线的分布情况也不相同。磁场的分布情况与磁极几何形状及相对位置之间有下列一些对应关系:

当相对磁极的端面为平行平面,并且气隙ε相对于极面尺寸D或夕(图1-8(a)及

(b))又很小时,则相对极面间(即磁力线1和2之间)的磁力线呈直线形,并且磁场是均匀的。但是在磁极的边缘和相对侧面处磁力线开始弯曲,这是由于磁极边界形状,即等磁位面的形状所决定的。

互成夹角的平面之间的磁力线呈圆弧形,见图1-8(c)所示。夹角越小,越接近

圆弧。同一平面上的两个磁极(如磁极的侧面)可以看做夹角为180°的两个平面,其间磁力线呈半圆形。

磁极的凸出处磁力线分布较密,而凹入部分磁力线分布较稀,甚至没有磁力线。必须指出,在磁极的凸出部分或尖角处磁力线比较集中,呈局部饱和,因此,磁极表面已经不再被视为等磁位面了。

我们也可以这样来看气隙中磁通的分布规律,即磁通由磁极端面进入气隙时将产生扩散现象。有一部分磁通从四周边缘和侧面出来,如图1-8(a)、(b)中1和2磁力线以外的磁通,通常称这部分扩散的磁通为边缘磁通或散磁通,以区别于相对端面间的磁通。这里需注意区分散磁通和漏磁通。散磁通仍然是气隙磁通的一部分,所以相对端面间的磁通与散磁通之和构成通过工作气隙的主磁通,而漏磁通并不通过工作气隙。当气隙不大时,散磁通所占主磁通的比例不大。但是,当气隙较大时,散磁通所占的比例会增大。与此对应,磁极之间的气隙磁导也可以相应地由并联的两部分组成,即相对极面间的磁导(称为主磁

导)和边缘散磁场的磁导(称为散磁导)。当气隙不大时,主磁导占的比例很大,应该对它进行准确的计算。

构成类似于图5.1.2所示的双稳态电路,如图5.2.11(c)所示。由于G1、G2输人端存在的分布电容对逻辑电平有暂短的保持作用,此时,电路将被锁定在E信号由1变0前瞬间D信号所确定的状态。读者可用表5,2.3来验证图5.2.11(a)所示电路的逻辑功能。由于逻辑功能完全相同,所以传输门控D锁存器的逻辑符号仍如图5.2.10(b)所示。

传输门控D锁存器

(a)电路结构 (b)E=1时的等效电路(c)E=0时的等效电路

电路的输入信号D、E的波形如图5.2.12虚线上边所示,画出O和口的输出波形。

解:根据图5.2.11(b)、(c),每当E=1时,o端波形跟随D端变化,当E跳变为0时,锁存器保持在跳变前瞬间的状态,可以画出Q和口波形,如图5.2.12虚线下边所示。

D锁存器的动态特性，定时图是表达时序电路动态特性的工具之一,它表达了电路动作过程．